Фильтр. Формальная проверка: Ошибок нет
1

001 imtt18_no6_ss4_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aДинамический анализ возмущенного чандлеровского колебания Земного полюса$fЛ. Д. Акуленко, В. В. Перепелкин$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 12

330 ## $aНа основе разработанной аналитической модели движения деформируемой Земли относительно центра масс исследуется возмущенное движение земного полюса. Учитывая влияние полюсного прилива линейными и нелинейными диссипативными слагаемыми, а также возмущения на близкой к чандлеровской частоте, в уравнениях движения полюса Земли найдены поправки в частоту и амплитуды чандлеровских колебаний, зависящих от коэффициентов диссипации.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 4-12$1210 $d2018

606 ## $aМеханика$2AR-MARS

606 ## $aДинамика$2AR-MARS

606 ## $aАстрономия$2AR-MARS

606 ## $aАстрометрия$2AR-MARS

610 0# $aземной полюс

610 0# $aчандлеровское колебание

610 0# $aдвижение Земли относительно центра масс

610 0# $aдиссипация

700 #1 $aАкуленко$bЛ. Д.$4070

701 #1 $aПерепелкин$bВ. В.$4070

686 ## $2rubbk$a22.213$vТаблицы для массовых библиотек

686 ## $2rubbk$a22.61$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.5

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss4_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b4

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a531.3

675 ## $a521.9
2

001 imtt18_no6_ss13_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aО решении динамической задачи линейной теории упругости$fЛ. В. Федоров$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 20

330 ## $aВ работе рассматривается способ решения динамической задачи теории упругости при котором неизвестными считаются напряжения и импульсы, образующие единый четырехмерный тензор. Приводится формулировка основных соотношений теории упругости в 4-мерном пространстве. В качестве приложения рассматривается задача о колебаниях шара под действием массовых сил.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 13-20$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aдинамическая задача теории упругости

610 0# $a4-мерное пространство

610 0# $aчетырехмерное пространство

610 0# $aчетырехмерный тензор

610 0# $aзадача о колебаниях шара

700 #1 $aФедоров$bЛ. В.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.7

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss13_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b13

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2
3

001 imtt18_no6_ss21_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aЗадача управления для поэтапно меняющихся линейных систем нагруженных дифференциальных уравнений с неразделенными многоточечными промежуточными условиями$fВ. Р. Барсегян$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 28-29

330 ## $aВ работе рассмотрена задача управления поэтапно меняющихся линейных нагруженных дифференциальных уравнений с заданными начальными, конечными и неразделенными (нелокальными) многоточечными промежуточными условиями и оптимального управления с критерием качества, заданным на весь промежуток времени. Сформулированы необходимое и достаточное условие вполне уравляемости, условия существования программного управления и движения. Построен явный вид управляющего воздействия для задачи управления, и предложен способ решения задачи оптимального управления.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 21-29$1210 $d2018

606 ## $aМатематика$2AR-MARS

606 ## $aДифференциальные и интегральные уравнения$2AR-MARS

606 ## $aМатематическая кибернетика$2AR-MARS

610 0# $aпоэтапно меняющиеся системы

610 0# $aнагруженные дифференциальные уравнения

610 0# $aнеразделенные многоточечные условия

610 0# $aзадачи управления

610 0# $aзадачи оптимального управления

700 #1 $aБарсегян$bВ. Р.$4070

686 ## $2rubbk$a22.161.6$vТаблицы для массовых библиотек

686 ## $2rubbk$a22.18$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.9

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss21_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b21

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a517.9

675 ## $a519.7
4

001 imtt18_no6_ss30_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aНелинейная модель деформирования кристаллических сред, допускающих мартенситные превращения: решение уравнений статики$fЭ. Л. Аэро, А. Н. Булыгин, Ю. В. Павлов$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 40

330 ## $aРазрабатываются математические методы решения уравнений статики нелинейной модели деформирования кристаллической среды со сложной решеткой, допускающей мартенситные превращения. В нелинейной теории деформацию описывают вектор акустической моды и вектор оптической моды. Они находятся из системы шести связанных нелинейных уравнений. Вектор акустической моды ищется в форме Папковича-Нейбера. Система шести связанных нелинейных уравнений преобразована в систему отдельных уравнений. Уравнения оптической моды приведены к одному синус-Гордона уравнению с переменным коэффициентом (амплитудой) перед синусом и двум уравнениям Пуассона. Определение аккустической моды сведено к решению скалярного и векторного уравнений Пуассона. Для оптической моды с постоянной амплитудой найдены частные решения. В случае плоской деформации построен класс двояко-периодических решений, которые выражаются через эллиптические функции Якоби. Сделан анализ найденных решений. Показано, что нелинейная теория описывает фрагментацию кристаллической среды, образование границ между фрагментами, фазовые превращения, образование дефектов и другие особенности деформирования, которые реализуются в поле высоких внешних силовых воздействий и которые не описываются классической механикой сплошной среды.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 30-40$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aложная решетка

610 0# $aнелинейные модели

610 0# $aметоды решения уравнений статики

610 0# $aуравнение синус-Гордона

610 0# $aсинус-Гордона уравнение

610 0# $aфрагментация кристаллической среды

610 0# $aфазовые превращения

700 #1 $aБулыгин$bА. Н.$4070

701 #1 $aПавлов$bЮ. В.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.9

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss30_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b30

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2
5

001 imtt18_no6_ss41_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aКватернионная регуляризация уравнений возмущенной пространственной ограниченной задачи трёх тел. II$fЮ. Н. Челноков$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 62-63

330 ## $aРазрабатывается кватернионный метод регуляризации дифференциальных уравнений возмущенной пространственной ограниченной задачи трех тел, методологически тесно связанный с кватернионным методом регуляризации дифференциальных уравнений возмущенной пространственной задачи двух тел в переменных Кустаанхеймо-Штифеля, предложенным ранее автором настоящей работы. Получены различные локальные и глобальные регулярные кватернионные дифференциальные уравнения возмущенной пространственной ограниченной задачи трех тел (как круговой, так и некруговой задачи), т. е. уравнения, регулярные в окрестности первого или второго тела конечной массы, и уравнения, регулярные одновременно как в окрестности первого, так и в окрестности второго тел, имеющих конечные массы. Уравнения представляют собой системы нелинейных нестационарных дифференциальных уравнений десятого или одиннадцатого, или девятнадцатого порядков относительно переменных Кустаанхеймо-Штифеля, их первых производных, кеплеровских или полных энергий, или переменных, являющихся постоянными интегрирования Якоби в случае невозмущённой пространственной круговой ограниченной задачи трех тел, а также относительно времени и вспомогательной временной переменной. Полученные уравнения позволяют построить различые регулярные алгоритмы интегрирования дифференциальных уравнений возмущённой пространственной ограниченной задачи трех тел.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 41-63$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

606 ## $aМатематика$2AR-MARS

606 ## $aДифференциальные и интегральные уравнения$2AR-MARS

610 0# $aнекруговая и круговая задачи трех тел

610 0# $aдифференциальные уравнения движения

610 0# $aрегуляризация дифференциальных уравнений

610 0# $aкватернион

610 0# $aпеременные Кустаанхеймо-Штифеля

610 0# $aКустаанхеймо-Штифеля переменные

610 0# $aэнергия

610 0# $aинтеграл Якоби

610 0# $aЯкоби интеграл

610 0# $aпреобразование времени

700 #1 $aЧелноков$bЮ. Н.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

686 ## $2rubbk$a22.161.6$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.9

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss41_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b41

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2

675 ## $a517.9
6

001 imtt18_no6_ss64_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aМодель массообменных процессов в смеси континуумов, состоящей из одного деформируемого и двух жидких компонентов$fЛ. А. Комар, А. Л. Свистков$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 77

330 ## $aПредлагаемая математическая модель основана на теории смеси взаимопроникающих континуумов: деформируемого (полимер) и двух жидких континуумов. Определяющие уравнения модели получены в виде следствий из законов термодинамики и требования их инвариантности к преобразованиям Галилея. Уравнения, описывающие движение жидких компонентов, сформулированы в координатах, связанных с полимерным компонентом смеси. Необходимость в таком выборе возникает в результате того, что деформироваться может только полимер. При решении задач требуется находить деформации полимера и исследовать движение растворителей относительно него, включая выход растворителей через границу полимера во внешнюю среду. Рассматриваемый в математической модели материал способен работать в условиях конечных деформаций. Выражение свободной энергии смеси учитывает энергии взаимодействия молекул смеси друг с другом (полимера и двух растворителей).

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 64-77$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aзаконы термодинамики

610 0# $aтеория смесей

610 0# $aполимеры

610 0# $aдеформируемые полимеры

610 0# $aжидкие континуумы

610 0# $aрастворители

610 0# $aдиффузия

610 0# $aдвижение растворителей

610 0# $aхимический потенциал полимеров

700 #1 $aКомар$bЛ. А.$4070

701 #1 $aСвистков$bА. Л.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.7

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss64_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b64

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2
7

001 imtt18_no6_ss78_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aРаспространение трещины при кратковременном силовом воздействии$fА. И. Жорник, А. А. Киричек$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 81

330 ## $aВ работе рассматривается динамическая задача теории упругости для массивного тела в двумерной постановке (плоская деформация) с плоской полубесконечной трещиной, к берегам которой прикладывается симметричная относительно трещины нормальная импульсная растягивающая нагрузка. При исследовании напряженного состояния перед вершиной трещины найдены сингулярный и регулярный члены, которые при пороговых нагрузках использованы для нахождения периода предразрушения (инкубационного времени). Учет регулярного члена показал, что он существенно влияет на напряженное состояние, в частности на инкубационное время. При силовых импульсах выше пороговых (перегрузках) рассматривается помимо периода предразрушения период движения вершины трещины с переменной скоростью ("проскок" трещины). Для этого структурно-временной критерий для определения инкубационного периода обобщается на случай движения трещины с переменной скоростью. Проводится сравнение расчетных значений увеличения длин трещин после разрушения тремя силовыми импульсами выше пороговых с экспериментальными данными.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 78-81$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aдинамическое разрушение

610 0# $aимпульсная нагрузка

610 0# $aинкубационное время

610 0# $aкоэффициент интенсивности напряжений

610 0# $aраспространение трещины

700 #1 $aЖорник$bА. И.$4070

701 #1 $aКиричек$bВ. А.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.4

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss78_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b78

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2
8

001 imtt18_no6_ss92_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aВлияние пористости компонента, армированного наноструктурными включениями, на его термоупругие характеристики$fВ. С. Зарубин, Е. С. Сергеева$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 102

330 ## $aВ работе построена математическая модель, описывающая термомеханическое взаимодействие частиц матрицы композита и армирующих элементов (хаотически ориентированных анизотропных однослойных углеродных нанотрубок) с изотропной средой с искомыми термоупругими характеристиками. Эта модель использована для нахождения методом самосогласования термоупругих характеристик композита с учетом пористости его матрицы, которые сопоставлены с двусторонними оценками, полученными на основе двойственной вариационной формулировки задачи термоупругости. Представленные соотношения позволяют оценивать влияние пористости матрицы рассматриваемого композита на его термоупругие характеристики.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 92-102$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aмодель структуры композита

610 0# $aтермоупругие характеристики

610 0# $aметод самосогласования

610 0# $aдвусторонние оценки

610 0# $aуглеродные нанотрубки

610 0# $aзадачи термоупругости

700 #1 $aЗарубин$bВ. С.$4070

701 #1 $aСергеева$bЕ. С.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.5

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss92_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b92

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2
9

001 imtt18_no6_ss103_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aВысокотемпературная ползучесть и длительная прочность металлических материалов$fР. А. Арутюнян$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 109

330 ## $aВ работе учитывается разрыхление металлических материалов и в качестве параметра поврежденности рассматривается необратимое изменение плотности в процессе высокотемпературной ползучести. На основе этого параметра и с учетом закона сохранения массы предложены взаимосвязанные уравнения для деформации ползучести и параметра поврежденности. Получены приближенные и точные решения для деформации ползучести и параметра сплошности и сформулированы критерии длительной прочности. Построены соответствующие теоретические кривые. Показано, что теоретические соотношения для параметра поврежденности описывают хорошо экспериментальные результаты по изменению плотности в процессе высокотемпературной ползучести различных металлических материалов.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 103-109$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aвысокотемпературная ползучесть

610 0# $aразрыхление металлических материалов

610 0# $aтепловая хрупкость

610 0# $aнесжимаемость металлических материалов

610 0# $aкритерии длительной прочности

610 0# $aпористость металлических материалов

610 0# $aплотность металлических материалов

610 0# $aпараметр сплошности

610 0# $aсжимаемость металлических материалов

610 0# $aкритерий хрупкого разрушения

700 #1 $aАрутюнян$bР. А.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.4

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss103_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b103

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2
10

001 imtt18_no6_ss110_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aПриливные деформации вязкоупругой планеты$fП. П. Тихомирова, А. В. Шатина, Е. В. Шерстнев$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 117

330 ## $aВ работе изучаются приливные деформации вязкоупругой планеты в гравитационном поле притягивающего центра и спутника. Планета моделируется либо телом, состоящим из твердого ядра и жестко прикрепленной к нему вязкоупругой оболочки, либо однородным изотропным вязкоупругим шаром. Притягивающий центр и спутник моделируются материальными точками. Найдена функция, описывающая зависимость высоты приливного горба в фиксированной точке поверхности планеты от времени. Построены графики этой функции для планеты "Земля", движущейся в гравитационном поле Солнца и Луны. Для получения результата используется метод разделения движений, разработанный В. Г. Вильке для механических систем с бесконечным числом степеней свободы.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 110-117$1210 $d2018

606 ## $aМеханика$2AR-MARS

606 ## $aДинамика$2AR-MARS

610 0# $aприливы

610 0# $aприливные деформации вязкоупругой планеты

610 0# $aгравитация

610 0# $aвязкоупругая планета

700 #1 $aТихомирова$bП. П.$4070

701 #1 $aШатина$bА. В.$4070

701 #1 $aШерстнев$bЕ. В.$4070

686 ## $2rubbk$a22.213$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.7

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss110_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b110

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a531.3
11

001 imtt18_no6_ss118_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aАсимптотический анализ плоского деформированного состояния, порожденного трещиной конечного продольного сдвига$fБ. А. Жуков$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 128

330 ## $aВ линейной теории упругости произвольную трещину представляют как комбинацию трех: трещины продольного сдвига, трещины поперечного сдвига и трещины нормального отрыва, не взаимодействующих друг с другом. В нелинейной теории для некоторых видов потенциалов энергии деформации трещина конечного продольного сдвига необходимо порождает деформацию в поперечной плоскости. В данной работе предлагается асимптотическое описание деформированного состояния трещины в поперечной плоскости под действием конечного продольного сдвига в несжимаемом материале с потенциалом Муни-Ривлина и делается оценка влияния дополнительной деформации на условие старта трещины.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 118-128$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aконечные деформации

610 0# $aлинейнпя теория упругости

610 0# $aгиперупругость

610 0# $aнесжимаемость материала

610 0# $aпродольный сдвиг

610 0# $aдеформированное состояние трещины

610 0# $aтрещины продольного сдвига

700 #1 $aЖуков$bБ. А.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.9

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss118_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b118

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2
12

001 imtt18_no6_ss129_ad1

100 ## $a20190318d2018 |||y0rusy0400

101 0# $arus

102 ## $aRU

200 1# $aО построении модели упругих сред, нормальные компоненты вектора напряжений которых ограничены$fА. И. Глушко, И. И. Нещеретов$b[Текст]

215 ## $cил.

320 ## $aБиблиогр.: с. 144

330 ## $aПоказано, что среда, обладающая свойством ограниченности нормальных напряжений, является гиперупругой, а определяющее соотношение модели среды представляет собой нелинейную зависимость между тензорами Пиолы-Кирхгофа и Грина-Сен-Венана. Для изотропной среды показано, что тензоры напряжений и деформаций коаксиальны, и получено представление зависимости между тензорами напряжений и деформаций в виде элементарных функций тензорного аргумента. Приводится геометрическое доказательство единственности полученного представления.

461 #0 $12001 $aИзвестия РАН. Механика твердого тела$1011 $a0572-3299

463 #0 $12001 $a№ 6: Ноябрь-декабрь$vС. 129-144$1210 $d2018

606 ## $aФизика$2AR-MARS

606 ## $aФизика твердого тела. Кристаллография в целом$2AR-MARS

610 0# $aтензоры-градиенты

610 0# $aтензор Грина-Сен-Венана

610 0# $aГрина-Сен-Венана тензор

610 0# $aтензор Коши-Грина

610 0# $aКоши-Грина тензор

610 0# $aтензор Пиолы-Кирхгофа

610 0# $aПиолы-Кирхгофа тензор

610 0# $aизотропная функция

610 0# $aфункция реакции

700 #1 $aГлушко$bА. И.$4070

701 #1 $aНещеретов$bИ. И.$4070

686 ## $2rubbk$a22.37$vТаблицы для массовых библиотек

005 20190319100305.6

901 ## $aдля МАРК-SQL$tb

014 ## $aRUMARS-imtt18_no6_ss129_ad1$2AR-MARS

903 ## $acode$bimtt$cНовгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого$d707

903 ## $ayear$b2018

903 ## $ano$b6

903 ## $ass$b129

903 ## $aad$b1

801 #0 $aRU$b17313090$c20190318$gRCR

801 #1 $aRU$b17313090$c20190318

801 #2 $aRU$bAR-MARS$c20190319$gRCR

801 #3 $aRU$bAR-MARS$c20190319

675 ## $a539.2